что с учетом (1.39) дает формулу для расчета скорости распространения малых возмущений (скорости звука) в сплошных средах
2 dp 1 E
с2 = тт = -7Г- = -. (1-43)
д р в р р V j
Учитывая (1.40) и (1.41), получим из (1.43) изотермическую и адиабатическую скорости звука в идеальном газе
|
ст = |
|
\ |
p=Vrt, р
|
Cs = |
|
\ |
^ = VkRT. р
Физически сжимаемость определяется особенностями молекулярной структуры вещества и условиями осуществления процесса изменения состояния. Слабосжимаемы капельные жидкости. При рассмотрении большинства процессов в этих средах можно пренебречь их сжимаемостью,
р
ет сущность умозрительной физической модели несжимаемой жидкости Скорость распространения звука в такой идеализированной среде бесконечно велика с ^ то, сжимаемость |3 =0. Значения изотермического объемного модуля упругости некоторых жидкостей приводится в таблице.
|
Средние значения изотермического объемного модуля упругости жидкостей [7]
|
Поскольку капельные жидкости слабосжимаемы, их действительная плотность практически не зависит от давления. С повышением температуры она, как правило, уменьшается. Исключение составляет только вода в интервале температур от 0 до 4°C. Температурное расширение капельных жидкостей характеризуется коэффициентом температурного расширения |3т5 равным относительному изменению объема жидкости при изменениии температуры на один градус:
предыдущаяследующая