(реологическое уравнение состояния среды) в виде: ff = ff( Ј, Ј).
В зависимости от вида среды формулируется умозрительная физическая модель вязкости, которой соответствует модификация выражения (2.33) — собственное реологическое уравнение состояния.
Ниже приводятся некоторые модели неньютоновских сред и их реологические уравнения состояния.
1. Пластические жидкости — среды Шведова - Бингэма. К этим средам относятся глинистые и цементные растворы, маслянные краски, сточные грязи, некоторые пасты. В указанных средах в состоянии покоя существует некоторая пространственная жесткая структура, которая сопротивляется любому внешнему воздействию до тех пор, пока вызванное им напряжение сдвига не превзойдет соответствующее этой структуре предельное напряжение. После этого структура полностью разрушается, и жидкость начинает вести себя как обычная ньютоновская вязкая среда под действием избыточного напряжения над предельным. При уменьшении этого кажущегося напряжения до нуля, т.е. возвращения действительного напряжения к предельному его значению, пространственная жесткая структура восстанавливается. Реологическое уравнение состояния для этой модели сред приобретает вид:
0 dvx
ffyx = ff0 + ^ (2-38)
Для ffyx < ff0 текучесть отсутствует (dvx/dy = 0), т.е. среда ведет себя как твердая. В обобщенном виде зависимость (2.38) представляется в форме:
ff = ff0 + 2^ Ј.
2. Псевдопластичные жидкости — среды Освальда - Рейнера. Этой модели соответствуют суспензии асимметричных частиц и растворы вы- сокополимеров. Вязкие напряжения для таких сред определяются выражением:
dvx /dvx\n , .
предыдущаяследующая