ffyx = ^фф. ^ = k ^^J . (2.39)
Здесь ^фф. = k (dvx/dy)n—1 — эффективная вязкость среды;
k, n < 1 — постоянные величины. Соответствующая обобщенная фор- мулировка связи между напряжениями и деформациями для сред Освальда - Рейнера имеет вид:
ff = k • Јn
3. Дилатантные жидкости — суспензии твердых частиц при их высоких концентрациях, крахмальные клейстеры. Вязкие напряжения для дилатантных жидкостей определяются выражением (2.39), в котором коэффициенты k,n > 1.
4. Вязкоупругис среды — среды Фойхта-Максвелла обладают свойствами вязкой текучести и упругого восстановления формы. Обобщенная связь напряжений и деформаций для этих сред имеет вид:
|
(2.40) |
ff = G • Ј + 2^ • Ј.
Ј
мации Ј в вязкоупругой среде под действием постоянного напряжения ff = ff0 = const, т.е. процесс релаксации деформаций под действием постоянного напряжения. В этом случае, интегрируя (2.40), получим зависимость Ј = Ј(t) при условии отсутствии начальной деформации, т.е. принимая Ј(0) = 0:
|
|
При t ^ то устанавливается упругая деформация под действием постоянного напряжения, равная Ј = ff0/G. Величина t0 = H-/G характеризует время запаздывания системы при переходе к новому состоянию. Если задана начальная деформация Ј(0) = Ј 0, то при мгновенном сжатии деформация среды определяется выражением:
|
Ј = Ј0•exp
|
В этом случае при снятии напряжений релаксация среды осуществля-
t0
Моделъ Максвелла рассматривает процесс релаксации напряжений под
действием постоянной скорости деформации. Суммируя скорости
сдвига при упругой деформации и вязкой деформации, получим:
