3
Ri = J • nk) • ds.
S k=1
S
Следовательно, сила, действующая со стороны потока сплошной среды на поверхность твердого тела, согласно (3.3), (3.4) с учетом приведенных замечаний, определяется суммой молекулярного и конвективного потоков импульса через контрольную поверхность.
3
Ri = — J J2 (—®ik + P • Vi • Vk) • nk • ds. (3.6)
S k=1
S
Заметим, что полученный результат не зависит от расположения в про-
S
контрольную поверхность достаточно далеко от омываемого тела, можем пренебречь вязкими поверхностными силами. В этом случае сила, действующая на твердую поверхность в потоке жидкости (газа), определяется выражением:
R = — J [р • n + pV • (Vn)] • dS, (3.7)
S.
Момент силы R рассчитывается по формуле:
Mr = — J ([r хр - n ] + [r x pV ] • (VVecn)) • dS, (3.8)
S
.
Здесь n — внешняя нормаль к замкнутой поверхности, ограничивающей область Vo, на участке контрольной поверхности.
Полученные результаты с успехом используются для решения некоторых прикладных задач. Однако, в случае вихревых потоков, возникающих при обтекании тел, кинематика течения в следе за телом является предметом отдельного рассмотрения, и возможности применения выражений (3.7), (3.8) , т.о., существенно ограничены.
предыдущаяследующая