|
v=0 |
(6.47)
соответствуют состоянию полного торможения).
p
ние давления на выходе из канала к давлению торможения p/p0 = Ј. Из уравнения адиабатического процесса
|
|
|
|
Подсчитаем массовый расход газа на выходе из сопла G — р v S, проведя очевидную замену р — ро (р/ро) с последующей заменой отношения плотностей отношением давлений в соответствующих состояниях потока:
|
(6.48) |
G — ро S е1/к J2 Cp То(1 - е(к-1)/к) — Bf (е).
В этом выражении B — р0 S у2 Cp Т0 — const;
f (е) = Ј1/k /(1 - Ј<k- G
2 \k/(k-1)
|
е |
|
екр . |
k + 1
|
Рис. 6.18: Зависимость приведенного расхода газа через суживающееся сопло от отношения давлений |
Следовательно, при е > екр скорость потока на выходе v < vKp, G < GKp. Однако дальнейшее уменьшение е не сопровождается изменением скорости потока на выходе и расхода газа, вопреки результатам математического анализа функции f (е): если е < еКр, то v — vKp, G — GKp.
Это явление своеобразного «запирания» канала по отношению к внешним воздействиям происходит благодаря невозможности распространения возмущений против течения потока по достижении критической скорости на выходе из суживающегося сопла (рис.6.18).
предыдущаяследующая
