|
2 |
|
2 2 ш2 Г |
|
v(r) |
|
Т'исх 0 - |
|
T__ тисх__ |
|
2 C |
|
2 C |
|
р |
|
Р |
Затем за счет турбулентного обмена термодинамическая температура по сечению выравнивается Т _ Твых _ const. Тогда температура торможения и полная энергия потока зависят от радиальной координаты следующим образом:
v(r)2
22 ш2 r2
|
_ Т^ЬIX + |
Твых__ твых +
|
2C |
2C
|
Р |
Р
|
Рис, 6.21: Иллюстрация энергетического разделения в вихревой трубке |
Следовательно, происходит перераспределение полной энергии в потоке: центральные слои газа имеют меньшую температуру торможения на выходе и соответственно меньшую полную энергию, т.е. являются более холодными по сравнению с периферийными слоями (рис. 6.21). Очевидно, что разность температур холодного и горячего потоков составляет^ax/ (2 Cp), или для воздуха vJmax/2000. При больших скоростях, особенно звуковых или сверхзвуковых 300 — 400м/с), AT достигает 50 — 80°C.
предыдущаяследующая
