ai-2 , Pi , a2-2 . Р2 . .j- (a
—— H----- Ь gZi = H------------- Ь gZ2 + LTpeH. (6-3)
2 p 2 p
Полученное выражение называется уравнением Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости.
Выражение (6.3) может быть представлено в форме уравнения баланса
g
—2 —2 т
a1 -1 p1 a2 v 2 p2 Ltdph ,
+ — + Z1 = + — + Z2 + . 6.4
2 g P g 2 g P g g
Входящие в состав этого выражения величины имеют размерность дли-
_2 v
ны — метр (м) и называются напорами. Величина Ндин = a — назы-
2g
p
вается динамическим напором; Hp = — — пьезометрическим напором;
P g
|
Рис, 6.1: Графическое изображение уравнения Бернулли для потока реальной жидкости при установившемся движении |
Hz = z — геометрическим напором. Соответственно, сумма напоров H0 = av2 p
------- 1------ Ь z — полный напор.
2 g Р g
LL
|
L= |
|
Дртрен + Дрместн Р |
|
где Дртрен — потери на трение по длине трубопровода; обусловливаются вязким взаимодействием текущей жидкости со стенками трубопровода (канала); Дрместн — потери на местных сопротивлениях; связаны с деформацией (искажением, мятием) потока при течении с изменяющимися конфигурацией и размерами проходного сечения, направления движения жидкости. Выражения (6.3) и (6.4) являются основой гидравлических расчетов трубопроводов. |
деляется согласно выражению
предыдущаяследующая
