точечные светодиодные светильники, светодиодные панели в москве.
--------------------------
Giani Forte женская одежда больших размеров в интернет магазине
--------------------------
Распространение малых возмущений в неподвижном газе
Скорость распространения малых возмущений в среде называется скоростью звука. Для определения скорости звука в неподвижной среде рассмотрим движение плоской звуковой волны в трубе постоянного сечения вдоль оси трубы ж. Пусть в момент времени т фронт звуковой волны находится на расстоянии ж от начала отсчета. За промежуток времени dT фронт волны продвинется на расстояние dx, заняв положение ж + dx, т.е. скорость движения волны равна c = dx/dT.
Рассмотрим объем, ограниченный двумя последовательными положениями плоского фронта волны ж и ж + dx и боковой поверхностью трубы. При прохождении звуковой волны параметры среды испытывают малые возмущения dp, dT, dp. Фронт волны отделяет область возмущенной среды от исходной невозмущенной, расположенной перед ним. Подсчитаем изменение количества движения среды в выделенном объеме dж при прохождении звуковой волны, в которой среда приобретает скорость dv (S — поперечное сечение трубы): dK = mdv = рdVdv = р Sdxdv (в расчетах пренебрегаем бесконечно малыми второго порядка малости по сравнению с dж, dv, dT).
Согласно теореме классической механики, изменение количества движения выделенного объема равно импульсу внешних сил, приложенных к нему. В данном случае в качестве равнодействующей внешних сил рассматривается только сила, обусловленная повышением давления в звуковой волне dp S. Следовательно,
mdv = р Sdжdv = dpSdT. (6.31)
dv
зуемся законом сохранения массы. Поскольку при прохождении фронтом волны пути d^ ^^^^^^^^^ ^^^^^^ на величину возмущения dp, мас
са вещества в объеме dV = Sd^ ^^^^етилась: dm = dp dV. Это увеличение происходит за счет притока dQ в объем dV вещества из невозмущенной об-
предыдущаяследующая