q = qнар+qвн, причем, очевидно, qвн = атр. (7.3)
Введем в рассмотрение известную из термодинамики функцию состояния газа – удельную энтальпию h=U+p/r. Тогда, используя (7.3), уравнению (7.2) придадим вид (уравнение теплосодержания)
qнар –aтех = h2 –h1 + 
g(z2 – z1). (7.4)
Для газовых потоков изменение потенциальной энергии силы тяжести g(z2 – z1), как правило, пренебрежимо мало в сравнении с другими частями уравнения энергии. Учитывая это, запишем уравнение (7.4) для случая адиабатического энергоизолированного течения, когда qнар =0 (т.е. нет теплообмена с окружающей средой) и aтех = 0 (т.е. отсутствуют технические устройства – турбины, компрессоры и т.п.)
. (7.5)
Так как выбор сечений 1 и 2 струйки произволен, то отсюда следует постоянство вдоль линии тока величины h0 = h+V 2/2, называемой полной энтальпией или энтальпией торможения (h=h0 при V=0). Отметим, что это постоянство не нарушается и при наличии в потоке трения и/или скачков уплотнения, так как эти диссипативные явления не нарушают общий баланс энергии, а лишь приводят к ее перераспределению (механическая энергия частично переходит во внутреннюю).
предыдущаяследующая