. (9.4)
Подставляя (9.4) в (9.3) и учитывая, что 
, после деления на 
приведем уравнение (9.3) к виду
.
Преобразуем правую часть этого уравнения, умножив ее числитель и знаменатель на элементарное перемещение жидкости dl=Vdt:
,
аналогично 
,
где daтр и daтех –соответственно работа сил трения и техническая работа, совершаемые на выделенном элементе струйки и отнесенные к единице массы протекающей жидкости. В итоге дифференциальное уравнение количества движения принимает вид:
. (9.5)
Интегрируя (9.5) вдоль струйки (линии тока) на участке между произвольными сечениями (точками) 1 и 2, получим обобщенное уравнение Бернулли (без учета силы тяжести)
.
Для идеальной (невязкой) жидкости Fтр = 0, aтр = 0 и при Fтех =0, aтех = 0 уравнение (9.5) обретает простой вид (одномерное уравнение Эйлера):
. (9.6)
Из этого уравнения следует, что dV >0 при dp<0 и, наоборот, dV<0 при dp>0, т.е. при отсутствии внешних сил и сил трения ускорение потока может быть вызвано только уменьшением статического давления вдоль него, а торможение потока всегда связано с возрастанием давления в нем.
предыдущаяследующая